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二氧化钒（vo2）是一种典型的强关联材料。在温度约为340k时，vo2会经历从绝缘性单斜相（m1-vo2）到金属性金红石相（r-vo2）的一级相变过程。强关联材料中电荷、晶格、轨道和自旋等自由度强烈地耦合在一起，这使得vo2绝缘体-金属相变存在多种相变机制。超快激光脉冲通过激发固体材料的价电子可以快速改变原子的势能面，因此激光辐射已经成为一种诱导强关联材料相变的有效途径，比如激光辐射可以使m1-vo2在500fs内发生非热的结构相变。但是实验上通常很难直接同时观测结构相变和绝缘体-金属相变中的超快原子和电子动力学，因此对于vo2的超快结构相变和绝缘体-金属相变的相变机制，以及两种相变能否脱耦仍然存在巨大争议。

　　最近，中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心表面物理国家重点实验室博士后徐纪玉、博士生陈大强在孟胜研究员指导下，利用自主开发的激发态动力学模拟软件tdap，研究了激光诱导m1-vo2到r-vo2的超快结构相变和绝缘体-金属相变，揭示了超快尺度上的非平衡相变机制。激发态动力学模拟可以追踪光诱导vo2结构相变和绝缘体-金属相变的超快过程，直接证明飞秒尺度上两种相变的解耦合行为。

　　在这种动力学过程中，激光将m1-vo2 d||带上的价电子激发到导带上，d||带上产生的空穴可以引起v-v对的扩张和v-v-v扭转角的增加，从而驱动m1-vo2 到r-vo2的结构相变（图1、图2）。计算模拟得到的结构相变速率与激发强度的依赖关系，与超快实验数据符合得很好。基于杂化密度泛函的激发态动力学模拟证明了在m1-vo2构型下可以出现等同结构的绝缘体-金属相变（图3）。m1-vo2中的空穴会引起间隙能级在带隙中的填充，从而引起带隙的消失。更高强度的光激发可以引起d||带的明显上移。模拟得到的结构相变和绝缘体-金属相变的激发阈值基本上是相同的，而结构相变和电子相变存在着数百飞秒的时间延迟，这导致了金属型m1-vo2瞬态和等同结构电子相变的出现（图4）。

　　该工作揭示了vo2超快结构相变和绝缘体-相变过程中不同的超快机制，澄清了以往对于vo2是否存在等同原子结构的电子相变的争议，并提供了研究强关联材料非平衡动力学的新方法。

　　该成果近期发表在science advances上，文章共同第一作者为中科院物理所博士后徐纪玉、博士生陈大强，文章通讯作者为孟胜研究员。该工作受到国家重点研发计划、国家自然科学基金委和中科院的资助。

　　论文信息：j.y. xu, d.q. chen, s. meng. decoupled ultrafast electronic and structural phase transitions in photoexcited monoclinic vo2. science advances 8, eadd2392 (2022).

　　原文链接：https://www.science.org/doi/full/10.1126/sciadv.add2392

图1. vo2原子结构图和光激发电子跃迁过程。（a）低温绝缘型m1-vo2和（b）高温金属型r-vo2的原子结构图。钒原子和氧原子分别以绿色和橙色显示。（c）脉冲电场强度e0为0.20 v/？的800nm激光脉冲，以及其激发m1-vo2中的光生空穴密度随时间的演变。（d）光激发有效空穴密度与激光脉冲电场强度e0的关系。

图2. 光激发m1-vo2到r-vo2相变原子动力学。（a）不同激发强度下v-v长键和v-v短键平均长度的时间演变。（b）不同激发强度下平均v-v-v扭曲角的时间演化。（c）0.64 e/f.u激发强度下的差分电荷密度图。黄色区域对应于电子增加，青色区域对应于电子减少。（d）光激发结构相变时间常数与实验数据的比较。

图3. 光激发m1-vo2的电子动力学。（a）不同激发强度下m1-vo2的电子态密度。（b）杂化泛函非绝热模拟中电子激发量的演化。在e0=0.14 v/å 下t= 20 fs（c）和t = 40 fs（d）时的电子占据和态密度。

图4. 光诱导m1-vo2超快相变示意图。初始的绝缘相m1-vo2（t = -100 fs）在t = 0 fs时被激光脉冲激发。光激发诱导m1-vo2发生等同原子结构的绝缘体-金属相变（10 fs内），而结构相变在100至300 fs的时间尺度内发生。

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